@shadowyue
Gemini 2.5 Pro w/ built-in search
Prompt:
Persist it for node projects:
NODE_OPTIONS=--openssl-legacy-provider npm run dev
Response:
1.Modifying `package.json` Scripts
2.Using a `.npmrc` file
3.Setting Environment Variables at the OS Level
Citations:
https://stackoverflow.com/questions/77420041/how-to-set-node-options-for-all-package-json-scripts-at-once

@muchan92 你自己看看这段回复和标题是一个意思吗💯

缺硬币了直说，少在这串

@dongisking 猜你想看：
````haskell
(<$>) :: Functor f => (a -> b) -> f a -> f b
(<*>) :: Applicative f => f (a -> b) -> f a -> f b
(<|>) :: Alternative f => f a -> f a -> f a
(>>=) :: Monad m => m a -> (a -> m b) -> m b
(>=>) :: Monad m => (a -> m b) -> (b -> m c) -> a -> m c
(^>>) :: Arrow a => (b -> c) -> a c d -> a b d
(<+>) :: ArrowPlus a => a b c -> a b c -> a b c
````

@cs10086 你能给翻译接口交什么隐私数据啊

@nizhong044 是两个物体相互挤压同时产生了这两个力，不是你臆想的一个力是另一个力的结果，以上

@nizhong044 如果你分不清静力学问题和动力学问题，建议不要到这里来找认同。拿 10N 的力压缩轻弹簧，然后撤除这个力，弹簧上的弹力一样是 10N ，不知道是谁比较荒谬
豆知识：同时发生的事情不能谈因果

@nizhong044 我给我十二年间的八位语文老师道歉：
（ Generated by DeepSeek ）
Bar 的误解：Bar 似乎将静力学问题误读为动力学过程。Foo 说力分布“任意”，是指在所有可能的平衡状态下力可以不同，而不是说在单个平衡状态下力可以“随意”变化。在静态分析中，我们假设系统已处于平衡，力是瞬时满足条件的；改变力需要外部扰动（如调整绳子张力），但扰动后系统可能达到新平衡或失去平衡。

例如，在 fig2 中，如果我缓慢调整绳子张力 T ，N 和 f 会相应变化以保持平衡（只要 f ≤ μN ）。但如果 T 变化太快或超出范围，物体可能滑动。Bar 的“改变过程”涉及时间，但静力学本身不考虑时间。

@nizhong044 我并不觉得这有什么问题，超静定系统的力分布本来就是在（不等式约束内）任意的，只有把它放到某个动力学过程中作为终态，才能由初态唯一确定终态的力分布

@nizhong044 
可惜本来就能一样，唯一的区别是 fig1 的 \mathrm{l'} 有刚性位形约束，因而是静定的，而 fig2 的约束反力只有个不等式约束，是超静定的
“刚性绳过质心”就更是拎不清了，物块视为质点根本不需要这句话，不视为质点时的结果显然和未给出的几何参数有关

@nizhong044 这下不得不把果酱证书拿出来了 不想评价 自己找本分析力学教材看看得了

@zisen 我认为摩擦可以向下
考虑弹性绳情形，将物块沿着墙释放，在绳拉紧时物块开始受到动摩擦，在平衡位置附近做阻尼振动直到停止，此时它在平衡位置的上方或下方是不确定的，因而静摩擦力的方向是不确定的，然后取杨氏模量趋于正无穷的极限，上述三点重合

当成质点显然是超静定的，考虑力矩则是静定的

@nizhong044 F2 和 F4 不平衡

如果绳子是软的刚性绳，质点有顺时针旋转的趋势，这个趋势由全反力抵消，而全反力是欠定的

@nizhong044 谁告诉你 F1 和 F4 平衡了